Intensitet vid böjning

I=I0(sin⁡ββ)2        med        β=πλbsin⁡θI = I_0 \left( \frac{\sin \beta}{\beta} \right)^2 \,\,\,\,\,\,\,\ \textup{med} \,\,\,\,\,\,\,\ \beta =\frac{\pi}{\lambda}b\sin \theta

Böjningsmin för en spalt

bsin⁡θ=mλ        da¨r        m=±1,±2,±3,...b\sin\theta = m\lambda\,\,\,\,\,\,\,\ \textup{där} \,\,\,\,\,\,\,\ m=\pm 1, \pm 2, \pm 3, ...

Böjningsmin för en rund öppning

Dsin⁡θ=kλD\sin\theta = k\lambda
da¨rk=1,22       2,23       3,24       4,25       5,25...\textup{där} k=1,22\,\,\,\,\,\,\, 2,23\,\,\,\,\,\,\, 3,24 \,\,\,\,\,\,\, 4,25 \,\,\,\,\,\,\, 5,25 ...

Rayleighs upplösningskriterium

Centraltopp för den ena punkten över första min för den andra

Interferens om böjning försummas

I=I0(sin⁡Nγsin⁡γ)        da¨r        γ=πλdsin⁡θI = I_0 \left( \frac{\sin N\gamma}{\sin\gamma} \right)\,\,\,\,\,\,\,\ \textup{där} \,\,\,\,\,\,\,\ \gamma = \frac{\pi}{\lambda}d\sin\theta

Interferens ger huvudmax om

dsin⁡θ=mλ        da¨r        m=±1,±2,±3,...d\sin\theta=m\lambda \,\,\,\,\,\,\,\ \textup{där} \,\,\,\,\,\,\,\ m=\pm 1, \pm 2, \pm 3, ...

Visibilitet

V=Imax−IminImax+IminV=\frac{I_{max} - I_{min}}{I_{max} + I_{min}}

Gitter, transmission resp reflektion

d(sin⁡α2+sin⁡α1)=mλd(\sin \alpha_2 + \sin \alpha_1) = m\lambda
d(sin⁡α2−sin⁡α1)=mλd(\sin \alpha_2 - \sin \alpha_1) = m\lambda

Max eller min vid interferens i tunna skikt

2n2dcos⁡α2=mλ        da¨r        m=0,±1,±2,...2 n_2 d \cos \alpha_2 = m\lambda \,\,\,\,\,\,\,\ \textup{där} \,\,\,\,\,\,\,\ m=0, \pm 1, \pm 2, ...

Finess i Fabry-Perot interferometer

F=Δfδf        da¨r        Δf=c2dF=\frac{\Delta f}{\delta f} \,\,\,\,\,\,\,\ \textup{där} \,\,\,\,\,\,\,\ \Delta f = \frac{c}{2d}

Airy funktionen

T=11+[4r2(1−r2)2]sin⁡2(δ2)T = \frac{1}{1+\left[ \frac{4 r^2}{(1-r^2)^2}\right]\sin^2 \left(\frac{\delta}{2} \right)}